anti-part\u00edculas em colis\u00f5es pp nas energias \u221as=0,9 , 2,76 e 7 TeV, na regi\u00e3o de rapidez\u00a0central. O estudo da raz\u00e3o entre \u200byields de anti-b\u00e1rion\/b\u00e1rion tem como objetivo explorar os mecanismos de transporte de n\u00famero bari\u00f4nico. Os resultados apresentados s\u00e3o a raz\u00e3o dos \u200byields p\u02c9 \/p em fun\u00e7\u00e3o de p e y , para a energia \u221as =2,76 TeV (Fig. 6), \u039b\u02c9 \/\u039b em fun\u00e7\u00e3o de pT e y , para as energias 0,9 TeV (Fig. 7), 2,76 TeV (Fig. 8) e 7 TeV (Fig. 9), \u039e\u02c9 \/\u039e em fun\u00e7\u00e3o de pT (integrado em |y| < 0, 8 ) para as energias \u221as =0,9 TeV (Fig. 10) e \u221as =2,76 TeV (Fig. 11), para a energia \u221as =7 TeV \u039e\u02c9 \/\u039e \u00e9 apresentado como fun\u00e7\u00e3o de pT e y (Fig. 12), \u03a9\u02c9 \/\u03a9 em fun\u00e7\u00e3o de pT (integrado em |y| < 0, 8 ) para as energias \u221as =2,76 TeV (Fig. 13) e \u221as =7 TeV (Fig. 14). Todos os resultados medidos s\u00e3o apresentados junto com as previs\u00f5es dos modelos PYTHIA e HIJING\/B. Tamb\u00e9m s\u00e3o apresentadas as depend\u00eancias das raz\u00f5es em fun\u00e7\u00e3o da multiplicidade de part\u00edculas carregadas (Fig. 18, 19, 20 e 21). Dentro dos limites estudados todas as raz\u00f5es p\u02c9 \/p , \u039b\u02c9 \/\u039b , \u039e\u02c9 \/\u039e e \u03a9\u02c9 \/\u03a9 em colis\u00f5es pp, nas energias avaliadas, s\u00e3o independentes de rapidez, momento transversal e multiplicidade de part\u00edculas carregadas. Para a energia \u221as =0,9 TeV observa-se um pequeno excesso b\u00e1rions sobre os respectivos anti-b\u00e1rions para as esp\u00e9cies p , \u039b e \u039e , as raz\u00f5es anti-b\u00e1rion\/b\u00e1rion aumentam com a energia, alcan\u00e7ando valores compat\u00edveis com a unidade, dentro das incertezas, em \u221as=7 TeV, o que \u00e9 compat\u00edvel com a previs\u00e3o dos modelos, no intervalo de rapidez verificado. (GRG)<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/li>\n Phys. Lett. B, 790 (2019) 35. or arXiv:1805.04432v2<\/a> <\/p>\n Papers on Strangeness: “Strange particle production in proton-proton collisions at 0.9 TeV with ALICE at the LHC” EPJC71 1594 (2011)\u00a0or arXiv: 1012.3257. Data: pp 0.9 TeV (2009) Particles: k0s, phi, Lambda, Xi. Summary:\u00a0O artigo faz um estudo sobre a produ\u00e7\u00e3o das part\u00edculas estranhas K , \u03c6 , \u039b , \u039b\u02c9 , \u039e e \u039e\u02c9\u00a0em colis\u00f5es … <\/p>\n
\nPRL 111 222301 (2013)<\/a>\u00a0or arXiv:1307.5530<\/a>
\nData: PbPb 2.76 TeV (2010).<\/span>
\nParticles: k0s, Lambda.<\/span>
\nSummary:\u00a0O artigo faz um estudo sobre a produ\u00e7\u00e3o de K0s e \u039b em colis\u00f5es Pb-Pb com energia \u221as = 2, 76 TeV, na regi\u00e3o de rapidez central. Os resultados apresentados s\u00e3o os \u200byields de K0s e \u039b (Tabela 1), os espectros de pT de K0s e \u039b, para todas as classes de centralidade (Figura 2), e a raz\u00e3o \u039b\/K0s em fun\u00e7\u00e3o de pT , tamb\u00e9m para todas as centralidades, comparados com pp nas energias \u221as =0,9 TeV e \u221as =7 TeV e com Au-Au a \u221as = 0,2 TeV, medido pelo STAR. A compara\u00e7\u00e3o tamb\u00e9m \u00e9 feita com a previs\u00e3o de modelos hidrodin\u00e2micos e com o modelo EPOS, que considera a intera\u00e7\u00e3o de jatos com um meio hidrodin\u00e2mico em expans\u00e3o (Figura 3). A raz\u00e3o \u039b\/K0s medida em eventos Pb-Pb perif\u00e9ricos \u00e9 compat\u00edvel com as medidas feitas em pp. Os c\u00e1lculos de modelos hidrodin\u00e2micos descrevem bem os dados para pT at\u00e9 2 GeV\/c, mas desvia progressivamente para momentos transversais maiores. O modelo EPOS apresenta uma boa descri\u00e7\u00e3o dos dados. A concord\u00e2ncia entre a raz\u00e3o \u039b\/K0s para elevados valores de pT nos sistemas Pb-Pb (em todas as centralidades) e pp sugere que a produ\u00e7\u00e3o de tais part\u00edculas, nesse regime de momento transversal, n\u00e3o \u00e9 modificada pelo meio, enquanto que o aumento da centralidade implicando no deslocamento do m\u00e1ximo desta raz\u00e3o para pT maior est\u00e1 de acordo\u00a0<\/span>(qualitativamente) com efeitos fluxo radial. (GRG)<\/span><\/li>\n
\nPLB 728 25 (2014)<\/a>\u00a0or arXiv:1307.6796<\/a>
\nData: pPb 5.02 TeV (2013).<\/span>
\nParticles: Pion, Kaon, Proton, Lambda.<\/span>
\nSummary: O\u00a0artigo faz um estudo sobre a produ\u00e7\u00e3o das part\u00edculas \u03c0 , K , K , p(p\u02c9) e \u039b(\u039b) em colis\u00d5es pPb na energia de 5.02 TeV, na regi\u00e3o de rapidez central. Os resultados apresentados s\u00e3o os espectros de pT das part\u00edculas estudadas (Figura 1), para diferentes intervalos de multiplicidade (definidos na Tabela 1), as raz\u00f5es K\/\u03c0=(K++K\u2212)\/(\u03c0++\u03c0\u2212), p\/\u03c0=(p+p\u02c9)\/(\u03c0++\u03c0\u2212) e \u039b\/K0 em fun\u00e7\u00e3o do momento transversal (Figura 2), para os intervalos de multiplicidade 0-5% e 60-80%, a raz\u00e3o p\/\u03c0 em fun\u00e7\u00e3o de dNch\/d\u03b7, para diferentes bins de pT , que segue uma lei de pot\u00eancia (Figura 3, topo), esse mesmo comportamento \u00e9 observado em colis\u00f5es Pb-Pb e ambas apresentam o mesmo expoente (Figura 3, meio), essa mesma caracter\u00edstica \u00e9 observada na raz\u00e3o \u039b\/Ks0 (Figura 3, baixo). Tamb\u00e9m s\u00e3o apresentados o < pT > em fun\u00e7\u00e3o da multiplicidade para as part\u00edculas estudadas (Figura 4) e uma compara\u00e7\u00e3o das raz\u00f5es p\/\u03c0, K\/\u03c0 e \u039b\/\u03c0 com resultados anteriores de Pb-Pb, Au-Au e d-Au (Figura 5). Tais resultados imp\u00f5e uma s\u00e9rie de v\u00ednculos importantes na modelagem de colis\u00f5es p-Pb. As distribui\u00e7\u00f5es de momento transversal mostram uma clara evolu\u00e7\u00e3o com a multiplicidade, que \u00e9 mais evidente para as part\u00edculas mais pesadas. Este comportamento \u00e9 similar ao observado em pp e em Pb-Pb. (GRG)<\/span><\/li>\n
\nPLB 728 216 (2014)<\/a>\u00a0or arXiv:1307.5543<\/a>
\nErratum<\/a>.
\nData: PbPb 2.76 TeV (2010).<\/span>
\nParticles: Xi, Omega.<\/span>
\nSummary:\u00a0O artigo faz um estudo sobre a produ\u00e7\u00e3o das part\u00edculas \u039e\u2212 e \u03a9\u2212 e suas respectivas antipart\u00edculas em colis\u00f5es Pb-Pb na energia \u221as=2.76 TeV, na regi\u00e3o de rapidez central, detectadas pelo ALICE no LHC. Os resultados apresentados s\u00e3o os espectros de pT das part\u00edculas (Figura 3) para todas as classes de centralidade estudadas, sendo 0-10% o mais central e 60-80% o mais perif\u00e9rico. Tamb\u00e9m s\u00e3o apresentados os \u200byields das part\u00edculas estudadas (Tabela 1), uma compara\u00e7\u00e3o dos espectros de pT com diferentes previs\u00f5es de modelos hidrodin\u00e2micos (Figura 4) e o aumento da produ\u00e7\u00e3o de \u039e e \u03a9 em fun\u00e7\u00e3o do n\u00famero m\u00e9dio de participantes (Figura 5). Os \u200byields das part\u00edculas e suas antipart\u00edculas \u00e9 consistente, dentro das incertezas. O objetivo da compara\u00e7\u00e3o com os modelos hidrodin\u00e2micos \u00e9 testar a habilidade de tais modelos em reproduzir \u200byields,\u200b formato do espectro de pT e depend\u00eancia com centralidade. Quatro modelos foram utilizados nas compara\u00e7\u00f5es: VISH2+1 que considera um meio viscoso, HKM que considera um meio como fluido ideal no qual \u00e9 adicionado a uma cascata hadr\u00f4nica (UrQMD), o modelo Krak\u00f3w que considera corre\u00e7\u00f5es fora do equil\u00edbrio, devido a viscosidade, para a transi\u00e7\u00e3o da fase hidrodin\u00e2mica para o estado de part\u00edculas finais e o modelo EPOS que considera a intera\u00e7\u00e3o de jatos com um meio hidrodin\u00e2mico em expans\u00e3o e adiciona uma cascata hadr\u00f4nica utilizando o UrQMD. Para \u039e na classe de centralidade 0-10% todos os modelos descrevem bem o formato do espectro de pT at\u00e9 3 GeV\/c, por\u00e9m apenas Krak\u00f3w reproduz o \u200byield corretamente. Para \u03a9 VISH2+1 e EPOS superestimam o yield\u200b, mas o EPOS reproduz bem o formato do espectro, enquanto que Krak\u00f3w subestima o yield e n\u00e3o reproduz a inclina\u00e7\u00e3o corretamente. De uma maneira geral EPOS e Krak\u00f3w d\u00e3o as descri\u00e7\u00f5es mais satisfat\u00f3rias dos dados. O aumento da estranheza, definido como a raz\u00e3o do \u200byield da part\u00edcula estranha pelo n\u00famero m\u00e9dio de participantes da colis\u00e3o Pb-Pb, se mostrou depender tanto do conte\u00fado de quarks estranhos nos b\u00e1rions quanto da centralidade, por\u00e9m \u00e9 menos evidente em baixas energias (GRG).<\/span><\/li>\n
\nPLB 758 389 (2016)<\/a> or arXiv:1512.07227<\/a>
\nData: pPb 5.02 (2013).<\/span>
\nParticles: Xi, Omega.<\/span>
\nSummary:<\/span><\/li>\n
\nNature Physics 13 535 (2017)<\/a>\u00a0or arXiv: 160607427<\/a>.
\nData: pp 7 TeV<\/span>
\nParticles: k0s, Lambda, Xi, Omega.<\/span>
\nSummary:<\/span><\/li>\n
\nEur. Phys. Jour. C 75 (2015) 1<\/a>\u00a0 \u00a0or \u00a0\u00a0arXiv:\u00a01406.3206<\/a>
\nData: pp 7 TeV<\/span>
\nParticles: resonances Sigma(1385) and Xi(1530)<\/span>
\nSummary:<\/span><\/li>\n
\nPapers on Particle production, Spectra and Yields :<\/span><\/h2>\n
\u201cCentrality and pseudora- pidity dependence of the charged-particle mul<\/span>tiplicity density in Xe\u2013Xe collisions at \u221asNN =5.44TeV\u201d<\/span><\/h2>\n
\nData: Xe-Xe 7 TeV<\/span>
\nParticles: Charged particles.<\/span>
\nSummary: Used about 1M events. Psedorapidity distributions of XeXe, from 0 to 5, separated into 12 centrality classes. Mid-rapidity dNch\/dEta and total Nch versus collision energy, versus Npart and versus (Npart-2)\/2A. Average charged-particle pseudo rapidity density at mid rapidity and the total number of charged particles, birth scaled by the number of participants seem to follow the same power law dependence with collision energy.\u00a0dNch\/deta vs Npart shows a steep increase for central Xe-Xe collisions, with higher yield than in Pb-Pb at the same Npart, indicating deviation from simple Npart scaling<\/strong>. Particle yield versus Npart also compared to different parameterisations for particle production and models such as Hijing and AMPT, PYTHIA\/Agantyr and EPOS. Has a large discussion on the models and its agreements to the centrality dependence of the yields.<\/span><\/p>\n
\nGeneral papers ALICE description and performance:<\/span><\/h2>\n
\n
\n<\/b>Jorn. of Phys. G. 30 1517, (2004),
\n<\/i>http:\/\/iopscience.iop.org\/0954-3899\/30\/11\/001<\/i><\/a><\/li>\n
\n<\/b>Jorn. of Phys. G. 32 1295, (2006),<\/i>
\nhttp:\/\/iopscience.iop.org\/0954-3899\/32\/10\/001<\/i><\/a><\/li>\n
\n<\/b>Jinst, 3 S08002 (2008)<\/i><\/li>\n
\n<\/b>Int. Jour. of Modern Physics A29 (2014) 1430044,<\/i>
\narXiv: 1402.4476 [nucl-ex]<\/i><\/a><\/li>\n
\n<\/b>J. Instrum. 5, P03003<\/i>
\narXiv: 1001.0502 [physic.ins-det]<\/i><\/a><\/li>\n
\n<\/b>Physical Review C 88, 044909 (2013), doi: 10.11103\/PhysRevC.88.044909<\/i><\/a><\/li>\n
\n<\/b>JINST 7 C 01057\u00a0<\/i>(2012)<\/i><\/a><\/li>\n
\n<\/b>CERN-LHCC-2012-012 \/ LHCC-I-022<\/i><\/a>
\n2012<\/i><\/li>\n<\/ul>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"